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附錄G 星倉倉壁及洞口應(yīng)力計(jì)算G。0。1。當(dāng)釆用多列筒倉連接在一起的布置時(shí).在圓形筒倉間就會(huì)形成星倉，星倉這個(gè)空間、除了用來貯存散料外。還可以用作樓梯間,電梯井。管道井及提升機(jī)井道等.星倉可以是曲線的 直線的.也可作為直線曲線組合的倉型。原規(guī)范受當(dāng)時(shí)條件所限、未能列出有關(guān)星倉計(jì)算的規(guī)定 由于星倉倉壁改變了單個(gè)筒倉倉壁的剛度。在不同的裝料情況下，星倉倉壁將有不同的受力狀態(tài)。如周邊筒倉滿倉將引起內(nèi)壁受拉及彎曲.周邊筒倉是空倉而星倉是滿倉時(shí)。星倉曲線倉壁的兩端可視作固定端。從而形成承受壓力.彎曲和剪切的相似拱.筒倉和星倉都滿倉時(shí) 若星倉倉壁為直壁 將產(chǎn)生最大的拉力，但彎曲和剪力相對(duì)要小些、星倉的計(jì)算方法很多.由于受力條件復(fù)雜,各國學(xué)者都以不同的假定條件提出不同的計(jì)算方法.其計(jì)算結(jié)果也各不相同,幾種主要計(jì)算方法的計(jì)算結(jié)果對(duì)比見表9,由表9中可知。Timm法由于允許支座切向力可移動(dòng)，故相應(yīng)支座處軸力為零、彎矩值就很大,Ciesielsk法切向力位移是與周邊條件相關(guān)的值。因此計(jì)算出的內(nèi)力接近實(shí)際受力條件 而且彎矩也要比Timm法的計(jì)算結(jié)果少一半多,但比起Kellner方法還是要大。而Kellner法與蘇聯(lián)糧倉規(guī)范的計(jì)算結(jié)果相比仍然偏大、但其給出的內(nèi)力要比蘇聯(lián)糧倉規(guī)范給出的內(nèi)力全面些、表9中兩本規(guī)范給出的公式雖然較粗糙、但已付諸實(shí)際使用、若其計(jì)算內(nèi)力增大太多。會(huì)給設(shè)計(jì)帶來不少的問題。而Kellner公式的計(jì)算結(jié)果要比表9中兩規(guī)范給出的計(jì)算結(jié)果偏大，但差值幅度并不太大，給出的內(nèi)力也較完全，操作應(yīng)用也很簡單。故本標(biāo)準(zhǔn)選擇該公式作為星倉計(jì)算公式，G。0.3、將圓形筒倉倉壁上被大洞口切斷的縱橫鋼筋、釆用在倉壁上處理小洞口的方法、以鋼筋補(bǔ)償?shù)姆绞綄⑵渑渲迷诙纯谙鄳?yīng)的各邊上、但由于切斷的鋼筋數(shù)量太多而不可能這樣處理，同時(shí)也不符合洞口的受力狀態(tài).圓形筒倉的倉壁是一個(gè)圓柱曲面 在貯料壓力作用下,倉壁在其環(huán)向承受拉力、對(duì)于筒壁落地的大直徑筒倉或圓形淺倉倉壁上開設(shè)的大洞口 雖然尺寸較大.但其與倉壁的展開面積相比仍是相對(duì)較小的，在這種受力條件下、可近似地將其視為開有洞口的平面受力體，為此、可按彈性力學(xué)的方法 利用復(fù)變函數(shù)及包角變換、求解無限平面上洞口應(yīng)力的微分方程及其應(yīng)力函數(shù) 微分方程應(yīng)力函數(shù)的解為邊界收斂的冪級(jí)數(shù)，級(jí)數(shù)的取項(xiàng)越多,洞口周邊的應(yīng)力值就越精確，由于級(jí)數(shù)收斂得很快，因此，在實(shí)際工程計(jì)算中只取級(jí)數(shù)的有限項(xiàng)即可得到滿意的效果 由計(jì)算及本附錄各表中的數(shù)值分析可知 洞口周邊的應(yīng)力擾動(dòng)區(qū)只發(fā)生在矩形或方形洞口角點(diǎn)的有限范圍內(nèi)、因此、工程設(shè)計(jì)時(shí) 按本附錄各表求得的洞口應(yīng)力值及其分布規(guī)律而不是釆用補(bǔ)償方法合理配置洞口周邊的鋼筋。更符合大洞口的實(shí)際受力狀態(tài)。由于筒倉倉壁上的洞口大多數(shù)為矩形或方形 因此。按上述方法將筒倉設(shè)計(jì)中幾種常用邊比的洞口應(yīng)力與作用力的比值列入本條 至于洞口周邊出現(xiàn)的其他作用力.可利用力的疊加原理進(jìn)行處理，洞口周邊的等值應(yīng)力圖見本標(biāo)準(zhǔn)第5、2,1條第5款的，